第632章 上课也是灵感的来源
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，听起来已经开始变得有些吃力了。
他们只能尽可能的，将陈舟讲解的内容，给做好笔记。
等到事后，再自己花时间，去重复学习。
反观陈舟的话，如果仔细观察，就会发现。
此刻的陈舟，双眼变得明亮了起来。
脸上的表情，也出现了细微的变化。
只因他发现，这部分关于守恒量与对称性的关系的浅显内容，居然意外的激发了他的灵感……
这份惊喜，对陈舟而言，可以说是相当的意外了。
他倒还真没想过，能通过本科生的课程内容，获得自己的课题灵感。
他更没想到，给学生上课，居然也是灵感的来源……
但不管怎么说，那份灵感袭来的惊喜，使得陈舟的心情十分不错。
“力学系统的时空对称性，就是它的运动规律的不变性。在量子力学中，运动规律就是薛定谔方程。薛定谔方程决定系统的哈密顿算符H^，所以，量子力学系统的对称性表现为哈密顿算符H^的不变性。”
“用S表示为某一时空变换，即φ(S)=S^φ，幺正性的条件为S^+S^=1，S^+=S^-1。时空变换下，S不变的条件是[H，S]=0，即和变化S相联系，必有一个守恒量……”
在一边拿笔在教材上，画了几笔，悄悄把握这份令人惊喜的灵感同时。
陈舟也收敛住了心中的那份冲动，继续讲解着守恒量与不变性的内容。
他试图从中收获更多……
“说完对称变换，我再给你们讲讲空间反射性和宇称守恒的内容……”
“在空间反射变换I^作用下，有φ(x，y，z)→I^φ→φ(-x，-y，-z)，很明显，I^是线性算符，并且它既是厄米算符，又是幺正算符，也就是I^+=I^……”
“如果系统是空间反演对称的，那就要求[H，I]=0，因为I^本身就是一种守恒量的算符，I^的本征值I为+1或-1，当为+1时，为偶宇称态，-1则为奇宇称态，宇称守恒要求状态波函数的奇偶性，不随时间变化……”
陈舟讲解的深度，
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，听起来已经开始变得有些吃力了。
他们只能尽可能的，将陈舟讲解的内容，给做好笔记。
等到事后，再自己花时间，去重复学习。
反观陈舟的话，如果仔细观察，就会发现。
此刻的陈舟，双眼变得明亮了起来。
脸上的表情，也出现了细微的变化。
只因他发现，这部分关于守恒量与对称性的关系的浅显内容，居然意外的激发了他的灵感……
这份惊喜，对陈舟而言，可以说是相当的意外了。
他倒还真没想过，能通过本科生的课程内容，获得自己的课题灵感。
他更没想到，给学生上课，居然也是灵感的来源……
但不管怎么说，那份灵感袭来的惊喜，使得陈舟的心情十分不错。
“力学系统的时空对称性，就是它的运动规律的不变性。在量子力学中，运动规律就是薛定谔方程。薛定谔方程决定系统的哈密顿算符H^，所以，量子力学系统的对称性表现为哈密顿算符H^的不变性。”
“用S表示为某一时空变换，即φ(S)=S^φ，幺正性的条件为S^+S^=1，S^+=S^-1。时空变换下，S不变的条件是[H，S]=0，即和变化S相联系，必有一个守恒量……”
在一边拿笔在教材上，画了几笔，悄悄把握这份令人惊喜的灵感同时。
陈舟也收敛住了心中的那份冲动，继续讲解着守恒量与不变性的内容。
他试图从中收获更多……
“说完对称变换，我再给你们讲讲空间反射性和宇称守恒的内容……”
“在空间反射变换I^作用下，有φ(x，y，z)→I^φ→φ(-x，-y，-z)，很明显，I^是线性算符，并且它既是厄米算符，又是幺正算符，也就是I^+=I^……”
“如果系统是空间反演对称的，那就要求[H，I]=0，因为I^本身就是一种守恒量的算符，I^的本征值I为+1或-1，当为+1时，为偶宇称态，-1则为奇宇称态，宇称守恒要求状态波函数的奇偶性，不随时间变化……”
陈舟讲解的深度，
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